横风向风振的定义见2.5节。
对于出现如下情形之一，建筑高度超过150 m、建筑高宽比大于5、圆形截面构筑物高度超过30 m且高宽比大于4的高层建筑以及细长圆形截面构筑物，其横风向风振作用效应明显，应考虑横风向风振的影响。
2.7.1.1 卡门涡街
当建筑物上有来流作用时，会在建筑物两侧背后产生旋涡，而且旋涡交替出现。如图2.7.1-1a，来流绕过圆柱体，沿上风面AB速度逐渐加大，到B点风压力最低，下风面的风速逐渐降低，风压力又开始增大。由于边界层的气流在建筑物表面产生摩擦，消耗部分能量。因此气流在BC段某一点S产生速度停滞，产生旋涡，点S的旋涡在外流的影响下，以一定频率产生周期性脱落，如图2.7.1-1b，这种现象叫卡门涡街。卡门涡街会导致建筑物表面风压呈周期性变化。建筑物表面产生周期性变化的力，与风向垂直，发生的原因叫旋涡激振。因此旋涡激振是由于旋涡的出现而产生强迫振动，一旦振动增强，在振动控制下，又会产生新的涡流，表现出自激振动特征。旋涡脱落现象可以用斯托罗哈数St，一个无量纲参数表示。
式中：fs——旋涡脱落频率；
v——平均风速；
D——圆柱截面直径。
图2.7.1-1 圆柱体旋涡
矩形平面高层建筑，旋涡脱落又是另外一种情况，见图2.7.1-2。在风速较低时，旋涡脱落在建筑物两侧同时发生，产生顺风向风振，不会产生横风向风振。在风速较高时，旋涡脱落依次在建筑物两侧发生，产生顺风向风振的同时会产生横风向风振，对建筑物产生顺风向风振冲击力和横风向风振冲击力。横风向风振冲击力在建筑物左右轮流产生，其频率刚好是顺风向风振冲击力的一半。
图2.7.1-2 矩形平面高层建筑旋涡
2.7.1.2 雷诺数
在流体力学中，对流体质点起主要作用的是两种力，惯性力和黏性力。惯性力是空气流动时自身质量产生的惯性力，大小为单位面积上的压力（ρv2/2）乘以面积，惯性力在结构中引起附加应力。黏性力是流体经过物体时习惯性黏在物体表面，反映流体抵抗剪切变形的能力，黏性力的大小用黏性系数μ表示，黏性应力为黏性系数μ乘以速度梯度du/dy或者是剪切角γ的时间变化速率。黏性力等于黏性应力乘以面积。
科学家雷诺提出惯性力与黏性力的比作为参数的动力相似定律，叫雷诺数Re。雷诺数相同时，流体的动力特征相似。雷诺数也是衡量平滑流动的层流向混乱无规则的湍流转换的尺度。雷诺数的定义为：
式中：ρ——空气密度（kg/m3）；
v——计算高度处速度（m/s）；
μ——空气黏性系数［（kg/（m·s）］。(www.xing528.com)
D——结构截面的直径（m），当结构的截面沿高度缩小时（倾斜度不大于0.02），可近似取2/3 结构高度处的直径；
x——运动黏性系数（m2/s），x=μ/ρ。
根据雷诺数的定义，当雷诺数很小时，惯性力与黏性力的比小于1/1000，惯性力很小，黏性力很大，意味着高黏性特征。当雷诺数很大时，惯性力与黏性力的比大于1/1000，惯性力很大，黏性力很小，空气流动属于这种情况，意味着惯性力起主要作用。
旋涡脱落的频率或者斯托罗哈数St与雷诺数Re有关，当3.0×102 ≤Re<3.0×105时，旋涡周期性脱落明显，周期接近于常数，St≈0.2；当3.0×105≤Re<3.5×106时，旋涡脱落随机性明显，St为离散状态；当Re ≥3.5×106时，旋涡又重新出现周期性脱落现象，周期接近于常数，St≈0.27～0.3。当旋涡脱落的频率fs与结构横向自振频率接近时，产生共振，也就是横向风振。
《建筑结构荷载规范：GB 50009—2012》要求，对圆形截面的结构，应按下列规定对不同雷诺数Re 的情况进行横风向风振（旋涡脱落）的校核：
（1）当Re<3×105且结构顶部风速vH大于vcr时，可发生亚临界的微风共振。此时，可在构造上采取防振措施，或控制结构的临界风速vcr不小于15 m/s。
（2）当Re≥3.5×106且结构顶部风速vH的1.2倍大于vcr时，可发生跨临界的强风共振，此时应考虑横风向风振的等效风荷载。
（3）当3×105≤Re <3.5×106时，则发生超临界范围的风振，可不做处理。
（4）空气运动黏性系数为1.45×10-5 m2/s，雷诺数Re可写成下列公式：
式中：v——计算所用风速，可取临界风速值vcr（m/s）；
D——结构截面的直径（m），当结构的截面沿高度缩小时（倾斜度不大于0.02），可近似取2/3结构高度处的直径。
（5）临界风速vcr和结构顶部风速vH可按下列公式确定：
式中：Ti——结构第i振型的自振周期，验算亚临界微风共振时取基本自振周期T1；
St——斯托罗哈数，对圆截面结构取0.2；
μH——结构顶部风压高度变化系数；
w0——基本风压（kPa）；
ρ——空气密度（kg/m3）。
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