【摘要】：从驻波方程出发，可以分析出驻波相位分布的特点.设在某一时刻t，cos ωt 为正.此时，在的两个波节之间，取正值，这表示这一分段（把两个相邻波节之间的所有点称为一个分段）中所有点都在平衡位置上方.在同一时刻，对在两个波节之间的各点，取负值，这表示这一分段中所有点都在平衡位置下方.可见，在驻波中，两波节之间各点的振动相位相同，波节两边各点的相位相反.也就是说，形成驻波以后，没有振动状态或相位的逐点传
从驻波方程出发，可以分析出驻波相位分布的特点.设在某一时刻t，cos ωt 为正.此时，在
的两个波节之间，
取正值，这表示这一分段（把两个相邻波节之间的所有点称为一个分段）中所有点都在平衡位置上方.在同一时刻，对在
两个波节之间的各点，
取负值，这表示这一分段中所有点都在平衡位置下方.可见，在驻波中，两波节之间各点的振动相位相同，波节两边各点的相位相反.也就是说，形成驻波以后，没有振动状态或相位的逐点传播，只有段与段之间的相位突变，与行波完全不同.由图6.18 亦可得出上述相位分布特点.
在图6.17 的实验中，波在固定点B 反射，并形成了波节.实验还表明，如果波是在自由端被反射的，则反射处是波腹.一般情况下，在两种介质的分界处形成波节还是形成波腹，与波的种类、两介质的性质等有关.定量研究表明，对机械波而言，它由介质的密度和波速的乘积ρu（称为波阻抗）所决定.ρu 较大的称为波密介质，ρu 较小的称为波疏介质.波从波疏介质垂直入射到波密介质，并被反射回到波疏介质中时，在反射处形成波节；反之，则在反射处形成波腹.(www.xing528.com)
在两种介质的分界面上若形成波节，说明入射波与反射波在此处的相位总是相反的，即反射波在分界处的相位和入射波比较发生了跃变，跃变量为π，相当于出现了半个波长的波程差.通常把这种现象称为相位跃变π，或者形象地称为半波损失.
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