电流通过载流导体时电能以热能的形式产生损耗，其中一部分散失到周围介质中，一部分使导体本身温度升高。此时，热平衡方程式为
式中 I——通过载流导体的电流，A；
R——导体的电阻，Ω；
m——导体质量，kg，m=γsL；
C——导体的比热容，J/（kg·℃）；
θ——实际环境温度，℃；
θ0——计算环境温度，℃；
αt——导体的散热系数，W/（m2·℃）；
F——导体的放热表面积，m2；
τ——导体的温升，℃；
mCdτ——导体本身的温升所需的热量；
αtFτdt——导体向周围散发的热量。
式中 I——通过载流导体的电流，A；
R——导体的电阻，Ω；
m——导体质量，kg，m=γsL；
C——导体的比热容，J/（kg·℃）；
θ——实际环境温度，℃；
θ0——计算环境温度，℃；(www.xing528.com)
αt——导体的散热系数，W/（m2·℃）；
F——导体的放热表面积，m2；
τ——导体的温升，℃；
mCdτ——导体本身的温升所需的热量；
αtFτdt——导体向周围散发的热量。
根据边界条件：t=0，τ=τi得
根据边界条件：t=0，τ=τi得
当t→∞时，τ=
=τw。
当t→∞时，τ=
=τw。
τw的物理意义是稳定温升的大小与电流平方成正比，与导体散热能力成反比，而与导体的起始温度无关，此时导体的发热量等于散热量。式中：T为发热时间常数，T=
，表示导体发热过程进行得快慢，T与导体的热容量成正比，与导体散热能力成反比，而与导体电流大小无关。当周围环境温度为θ0，导体长期允许温度θy，根据τw=
得
τw的物理意义是稳定温升的大小与电流平方成正比，与导体散热能力成反比，而与导体的起始温度无关，此时导体的发热量等于散热量。式中：T为发热时间常数，T=
，表示导体发热过程进行得快慢，T与导体的热容量成正比，与导体散热能力成反比，而与导体电流大小无关。当周围环境温度为θ0，导体长期允许温度θy，根据τw=
得
令αt（θy-θ0）=q，为导体的放热率，W/m2；Fq=Q，为单位时间内导体表面放出的总热量，W。
所以
令αt（θy-θ0）=q，为导体的放热率，W/m2；Fq=Q，为单位时间内导体表面放出的总热量，W。
所以
Iy决定于导体表面的放热能力和导体电阻。放热能力越强，Iy越大；反之越小，而导体电阻越小，Iy越大。
Iy决定于导体表面的放热能力和导体电阻。放热能力越强，Iy越大；反之越小，而导体电阻越小，Iy越大。
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