【摘要】:假设岩石试件受到张拉应力的作用,据此分析其内部裂纹扩展引起的能量变化。将各能量代入式(3-5),得出式中 n——试件中裂纹的条数,裂纹之间相互的影响忽略不计。产生扩展时候的应变值为式中 σ——产生裂纹扩展的临界应力;c1——裂纹扩展的临界长度。对于张拉裂纹来说临界应力σ应该为裂纹抗拉强度σt。
假设岩石试件受到张拉应力的作用,据此分析其内部裂纹扩展引起的能量变化。
1.裂纹存储的能量为Ws
当裂纹开裂时,在单一裂纹的两个尖端处有。那么可以推出
式中 c1——裂纹扩展的临界长度;
G——岩石的体积模量;
ν——泊松比。
2.外力做的总功WD
那么因为外力所做的总功也就是能量值可以通过以下式得到
式中 ε——岩石试件产生的实际应变值;
b,l——岩石试件的边长。
3.试件中的弹性应变能SE
此能量可以通过对均匀弹性体的能量表达式求得
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那么WD由两部分组成:弹性应变能SE;裂纹扩展释放的能量Ws。即式(3-5)的表达方式:WD=SE+Ws。
将各能量代入式(3-5),得出
式中 n——试件中裂纹的条数,裂纹之间相互的影响忽略不计。
产生扩展时候的应变值为
式中 σ——产生裂纹扩展的临界应力;
c1——裂纹扩展的临界长度。
临界长度c1的确定可以通过Ω=2γ推求。即。得出,对平面应变来说,即得到。
对于张拉裂纹来说临界应力σ应该为裂纹抗拉强度σt。对应于图3-1的应力-应变曲线分析,σt=σfi为裂纹稳定扩展阶段开始点应力值。
将c1代入临界应变值公式(3-10),推求得出裂纹的条数
式(3-11)认为,裂纹之间还没有相互连接,达到临界状态是单裂纹的能量释放,每条裂纹的能量释放Ws是相等的,这样才能保证公式的可行性。
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