【摘要】:在液力变矩器中,由于液体在叶片流道内除作相对运动外,还作随同工作轮一起旋转的牵连运动,因此必须对公式进行修正才能获得相对运动的伯努利方程。因此相对运动的伯努利方程为式中 w1——液体质点进口处的相对速度;w2——液体质点出口处的相对速度;u1——液体质点进口处的圆周牵连速度;u2——液体质点出口处的圆周牵连速度。
液力传动是利用液体的动能转换来传递能量的,所以要分析液体在流道中流动时能量存在的形式。当不可压缩的实际液体沿任何形状的管路作稳定流动时,只要在流动过程中没有能量的输入或输出,则在管路任意两个缓变断面上都将遵守第2章所讲述的伯努利方程,即
式中 Z——单位重量流体所具有的位能;
——单位重量流体所具有的压力能;
——单位重量流体所具有的动能;
∑h——能量损失。
在液力变矩器中,由于液体在叶片流道内除作相对运动外,还作随同工作轮一起旋转的牵连运动,因此必须对公式(13-9)进行修正才能获得相对运动的伯努利方程。假设将被研究的工作轮放在可旋转的平台上,工作轮的旋转轴与平台的旋转轴重合,给平台一个转速n0,使n0=-n。此时液流相对于工作轮这个动坐标的相对速度w就变成了对固坐标(地球)的绝对速度,这样就可利用公式(13-9)了。注意,这是由于给工作轮加了一个转速-n而得来的,所以相对于所有液体质点就必须减去一个能量。因此相对运动的伯努利方程为
式中 w1——液体质点进口处的相对速度;(www.xing528.com)
w2——液体质点出口处的相对速度;
u1——液体质点进口处的圆周牵连速度;
u2——液体质点出口处的圆周牵连速度。
如不计能头损失则上式可改写成
液力变矩器泵轮中液体质点的能量变化。液体质点从工作轮进口到出口,半径是增大的(r2>r1),故u>u1。由公式(13-11)知,液体质点相对于动坐标系(工作轮)在B点的单位总液体能大于在A点的单位总液体能,其差值为。这是由于牵连运动的作用,也就是由于离心惯性力对液体做了功的结果。
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