【摘要】：在单元重力线的位置z=0处，切应力有最大值：或者，对薄的表层与轻的形芯又有：通过方程式与方程式的对比可得出，中心切应力变化必定是非常平坦的。
如前所述，形芯与表层是粘接在一起的。对于剪切力作用下的三明治单元来说，由于粘结剂[2]所允许的拉伸-抗剪强度范围是一定的，所以三明治单元所能承受的应力载荷也是有限制的。考虑到图17-7所示的应力变化以及已有的公式，为了研究方便，可将单元上的区域局限为两个[SAT 74]：
1.在积分极限
的表层区域
考虑到弹性模量EH，根据方程式（17.21），切应力变化的绝对值可计算为
根据对变化过程的讨论可以得出，在位置z=（h+t）/2处（外缘）的切应力τxzH=0，因此，积分常数CH=0。对此，可通过代入方程给予证明。
2.在积分极限
的形芯区域
相应地考虑到弹性模量EK，对形芯处的切应力变化有：
利用z=hK/2，由表层到形芯的过渡可得出：
由此得出积分常数为
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考虑到这一点，由方程式（17.23）可给出：
即，粘接材料的应力为（z=hK/2）
复合材料的切应力变化不仅取决于形芯材料，也取决于表层的材料。从形芯到表层过渡的地方，在抛物线变化过程中存在一个不连续的临界位置。
在单元重力线的位置z=0处，切应力有最大值：
或者，对薄的表层与轻的形芯又有：
通过方程式（17.28）与方程式（17.26）的对比可得出，中心切应力变化必定是非常平坦的。
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