【摘要】:,N}构成,不同的基张量代表不同的损伤机制,N表示需要考虑的损伤机制的数量。那么一般四阶损伤张量可表示为其中,dI为广义坐标。对于损伤张量D,其每一个广义坐标的取值都定义在[0,1]区间内,取0值表示完全没有损伤产生而1表示损伤发育完全。广义坐标dI均为标量,这就为损伤的表述带来极大的方便。
在数学和力学上,对高阶向量空间进行简化的有效方法,就是将其投影到子空间中。对于四阶损伤张量,也存在类似的简化方法。
假定四阶张量空间的N阶子空间由一组基张量{PI|I=1,2,…,N}构成,不同的基张量代表不同的损伤机制,N表示需要考虑的损伤机制的数量。那么一般四阶损伤张量可表示为
其中,dI为广义坐标。
对于损伤张量D,其每一个广义坐标的取值都定义在[0,1]区间内,取0值表示完全没有损伤产生而1表示损伤发育完全。如果每一个广义坐标都取1,损伤张量的取值将为四阶单位张量I,由此得
式(2-21)定义为损伤基张量的单位分解性质。
广义坐标dI均为标量,这就为损伤的表述带来极大的方便。将损伤张量分解式(2-20)代入弹性Helmholtz自由能势表达式(2-4),有
将损伤基张量单位分解式(2-21)两端同乘以有效应力,可得有效应力分解(www.xing528.com)
将有效应力分解(2-23)代入弹性能表达式(2-22),整理可得
下面考虑材料的塑性Helmholtz自由能势。将损伤张量分解式(2-20)以及有效应力张量分解式(2-23)代入式(2-13),可得塑性Helmholtz自由能势如下:
综合式(2-24)与式(2-25),可得总Helmholtz自由能势为
与各损伤标量dI对应的损伤能释放率也是标量,可表示为
由于损伤变量dI本身为标量,同时不考虑不同机制损伤之间的耦合,那么其标量函数qd就可取为其本身,于是相应的损伤准则为
值得指出,损伤演化函数FI不能在连续损伤框架内给出。传统连续介质损伤理论采用一维试验结果拟合之,本书后续章节中试图通过细观力学方法解得。
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