【摘要】：图3-2无分支磁路的磁通量图3-3任意闭合的磁路磁路的基尔霍夫第二定律是，在非均匀磁路中，总磁动势等于各段磁位差之和。将这一定律应用到任意闭合磁路可得∑=∑如图3-3所示：NI=Hμlμ+H0l0磁路的基尔霍夫第二定律表明：以一特定方向沿一闭合磁路绕行一圈，磁位差的代数和恒等于磁动势的代数和。
1.磁路的基尔霍夫第一定律
对于有分支磁路，其分支汇集处称为磁路的节点，磁路的任意节点所连接的各分支磁路磁通量的代数和等于零。如图3-1所示，根据磁通量的连续性原理可知，进入闭合面的磁通量，一定等于离开闭合面的磁通量。
Φ1+Φ2+Φ3=0
即∑Φ=0
2.磁路的基尔霍夫第二定律
如图3-2所示，在无分支的均匀磁路（磁路的材料和截面积相同，各处的磁场强度相等）中，通过实验可知，环形螺线管磁场内的磁场强度为
∑F=∑NI=∑Hl
式中：F称为磁动势，H称为磁位差；N为线圈匝数；l为磁路的长度，I为流过线圈的电路强度。
这个关系式不仅对于环形螺线管的磁路是适用的，而且对任何闭合的磁路都是适用的。通常把这个关系式也称为安培环路定律。(www.xing528.com)
图3-2 无分支磁路的磁通量
图3-3 任意闭合的磁路
磁路的基尔霍夫第二定律是，在非均匀磁路（磁路的材料或截面积不同，或磁场强度不等）中，总磁动势等于各段磁位差之和。将这一定律应用到任意闭合磁路可得
∑（NI）=∑（Hl）
如图3-3所示：NI=Hμlμ+H0l0
磁路的基尔霍夫第二定律表明：以一特定方向沿一闭合磁路绕行一圈，磁位差的代数和恒等于磁动势的代数和。
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